Информация о защитах ВКР (2011) — различия между версиями
Материал из Квантовые процессы в астрофизической среде
Okrugin (обсуждение | вклад) |
Okrugin (обсуждение | вклад) м (добавлены категории) |
||
(не показано 7 промежуточных версий этого же участника) | |||
Строка 12: | Строка 12: | ||
:Отмечено, что наличие аномального магнитного момента снимает вырождение по числу Ландау, однако при этом волновая функция явно не зависит от аномального магнитного момента. Отмечено, что ширина расщепления уровня Ландау по поляризациям больше, чем расстояние между двумя соседними уровнями Ландау. Таким образом, в случае нерелятивистской частицы с большим аномальным магнитным моментом целесообразно выражать спектр энергии и волновые функции через осциляторное число и поляризацию.</i> | :Отмечено, что наличие аномального магнитного момента снимает вырождение по числу Ландау, однако при этом волновая функция явно не зависит от аномального магнитного момента. Отмечено, что ширина расщепления уровня Ландау по поляризациям больше, чем расстояние между двумя соседними уровнями Ландау. Таким образом, в случае нерелятивистской частицы с большим аномальным магнитным моментом целесообразно выражать спектр энергии и волновые функции через осциляторное число и поляризацию.</i> | ||
− | |img=[[Файл: | + | |img=[[Файл:No-image.gif|180px|center|]]|opq=on}} |
{{ВКР Инфо | {{ВКР Инфо | ||
Строка 23: | Строка 23: | ||
:Показано, что уравнения для неабелевого калибровочного поля в случае группы SU(2) допускают решения в виде плоских волн, соответствующие случаю абелевого калибровочного поля.</i> | :Показано, что уравнения для неабелевого калибровочного поля в случае группы SU(2) допускают решения в виде плоских волн, соответствующие случаю абелевого калибровочного поля.</i> | ||
− | |img=[[Файл: | + | |img=[[Файл:No-image.gif|180px|center|]]|opq=on}} |
{{ВКР Инфо | {{ВКР Инфо | ||
Строка 36: | Строка 36: | ||
:Расширение задачи Кеплера на случай системы из компактного остатка и облака газа, в приближении статического гравитационного поля, позволяет определить аналитически виды траектории звезды путём анализа дифференциального уравнения движения. Для получения полного динамического описания движения звезды в изменяющемся со временем гравитационном поле требуется численный анализ дифференциального уравнения движения.</i> | :Расширение задачи Кеплера на случай системы из компактного остатка и облака газа, в приближении статического гравитационного поля, позволяет определить аналитически виды траектории звезды путём анализа дифференциального уравнения движения. Для получения полного динамического описания движения звезды в изменяющемся со временем гравитационном поле требуется численный анализ дифференциального уравнения движения.</i> | ||
− | |img=[[Файл: | + | |img=[[Файл:No-image.gif|180px|center|]]|opq=on}} |
{{ВКР Инфо | {{ВКР Инфо | ||
Строка 47: | Строка 47: | ||
:Приближение сильно связанных электронов не описывает правильно с количественной точки зрения состояние электронов в зоне проводимости в реальных кристаллах. Поэтому это приближение не может быть использовано для количественных расчетов энергетического спектра и волновых функций электронов в конкретных кристаллах. Существенно, однако, то, что они дают хорошую иллюстрацию к общим выводам о движении электрона в периодическом поле.</i> | :Приближение сильно связанных электронов не описывает правильно с количественной точки зрения состояние электронов в зоне проводимости в реальных кристаллах. Поэтому это приближение не может быть использовано для количественных расчетов энергетического спектра и волновых функций электронов в конкретных кристаллах. Существенно, однако, то, что они дают хорошую иллюстрацию к общим выводам о движении электрона в периодическом поле.</i> | ||
− | |img=[[Файл: | + | |img=[[Файл:No-image.gif|180px|center|]]|opq=on}} |
{{ВКР Инфо | {{ВКР Инфо | ||
Строка 53: | Строка 53: | ||
|sciadvisor=Михеев Николай Владимирович, профессор, зав. кафедрой теор. физики, д. ф.‐м. н. | |sciadvisor=Михеев Николай Владимирович, профессор, зав. кафедрой теор. физики, д. ф.‐м. н. | ||
|subj=Дисперсия нейтрино с магнитном моментом в электромагнитном поле | |subj=Дисперсия нейтрино с магнитном моментом в электромагнитном поле | ||
− | |abstract=:<i>В ходе данной работы получено уравнение Дирака и рассмотрены два случая: 1) при отсутствии электромагнитного поля; 2) с учётом электромагнитного поля. В первом случае были найдены значения энергии нейтрино. Во втором случае были найдены значения энергии нейтрино с учётом его магнитного момента в электромагнитном поле. Было показано, что в электрическом поле, т. е. <math>\vec{B}=0</math>, безразмерной величине <math>\alpha=\frac{\mu\,E}{m}</math>, определяющей значения энергии нейтрино, соответствует две возможные поляризации <math>\lambda=\pm 1</math>, что в свою очередь говорит о том, что нейтрино может находиться в двух состояниях со спином, направленным вдоль или против поля. | + | |abstract=:<i>В ходе данной работы получено уравнение Дирака и рассмотрены два случая: 1) при отсутствии электромагнитного поля; 2) с учётом электромагнитного поля. В первом случае были найдены значения энергии нейтрино. Во втором случае были найдены значения энергии нейтрино с учётом его магнитного момента в электромагнитном поле. Было показано, что в электрическом поле, т. е. <span style="vertical-align:+0.9ex;"><math>\vec{B}=0</math></span>, безразмерной величине <span style="vertical-align:+0.6ex;"><math>\alpha=\frac{\mu\,E}{m}</math></span>, определяющей значения энергии нейтрино, соответствует две возможные поляризации <span style="vertical-align:+0.4ex;"><math>\lambda=\pm 1</math></span>, что в свою очередь говорит о том, что нейтрино может находиться в двух состояниях со спином, направленным вдоль или против поля. |
</i> | </i> | ||
|img=[[Файл:Sledkova_P_A.jpg|180px|border|center|Следкова Полина Андреевна]]}} | |img=[[Файл:Sledkova_P_A.jpg|180px|border|center|Следкова Полина Андреевна]]}} | ||
Строка 85: | Строка 85: | ||
:В результате исследования было показано, что в простейшей модели кваркового мешка стабильной является странная кварковая среда (система из u‐, d‐, s‐кварков с глюонным натяжением и электронов). Для этой системы получено уравнение состояния странной кварковой материи в магнитном поле. Численная оценка поправок, связанных с влиянием магнитного поля, показывает, что этими поправками можно пренебречь при характерных параметрах сверхплотного состояния кварковой среды (химическом потенциале μ = 500 МэВ, массе s‐кварка m<sub>s</sub> = 100 МэВ) и напряжённостях сверхсильного магнитного поля 2·10<sup>16</sup> ≤ B ≤ 4·10<sup>17</sup> Гс.</i> | :В результате исследования было показано, что в простейшей модели кваркового мешка стабильной является странная кварковая среда (система из u‐, d‐, s‐кварков с глюонным натяжением и электронов). Для этой системы получено уравнение состояния странной кварковой материи в магнитном поле. Численная оценка поправок, связанных с влиянием магнитного поля, показывает, что этими поправками можно пренебречь при характерных параметрах сверхплотного состояния кварковой среды (химическом потенциале μ = 500 МэВ, массе s‐кварка m<sub>s</sub> = 100 МэВ) и напряжённостях сверхсильного магнитного поля 2·10<sup>16</sup> ≤ B ≤ 4·10<sup>17</sup> Гс.</i> | ||
− | |img=[[Файл: | + | |img=[[Файл:Belyaev_V_A.jpg|180px|border|center|Беляев Василий Андреевич]]}} |
{{ВКР Инфо | {{ВКР Инфо | ||
Строка 105: | Строка 105: | ||
:Получены три возможных варианта распределения концентрации носителей заряда в полупроводнике. В одном из случаев концентрация дырок убывает в направлении электрического поля, а концентрация электронов возрастает. Выяснено, что вольт‐амперные характеристики в случае сильных и слабых токов практически совпадают.</i> | :Получены три возможных варианта распределения концентрации носителей заряда в полупроводнике. В одном из случаев концентрация дырок убывает в направлении электрического поля, а концентрация электронов возрастает. Выяснено, что вольт‐амперные характеристики в случае сильных и слабых токов практически совпадают.</i> | ||
− | |img=[[Файл: | + | |img=[[Файл:Mosichkin_A_F.jpg|180px|border|center|Мосичкин Анатолий Фёдорович]]}} |
{{ВКР Инфо | {{ВКР Инфо | ||
Строка 122: | Строка 122: | ||
|sciadvisor=Пархоменко Александр Яковлевич, доцент кафедры теор. физики, к. ф.‐м. н. | |sciadvisor=Пархоменко Александр Яковлевич, доцент кафедры теор. физики, к. ф.‐м. н. | ||
|subj=Константа распада В‐мезона из правил сумм КХД | |subj=Константа распада В‐мезона из правил сумм КХД | ||
− | |abstract=:<i>. | + | |abstract=:<i>В настоящее время значение константы распада B‐мезона f<sub>B</sub> экспериментально извлекается из относительной вероятности распада B<sup>+</sup> → τ<sup>+</sup> ν<sub>τ</sub>. Полученная оценка превосходит имеющиеся теоретические предсказания. В недавней работе Ву и др. была проанализирована чувствительность константы распада к выбору интерполяционного тока и, в частности, было показано, что при использовании кирального тока значение f<sub>B</sub> заметно увеличивается. Данный анализ проводился методом правил сумм КХД, в рамках которого была выявлена существенная зависимость от величины массы b‐кварка. |
− | :. | + | :В данной работе на основе дальнейшего обобщения интерполяционного тока B‐мезона посредством параметризации векторной части произвольной константой <math>a</math> построены правила сумм КХД для константы распада f<sub>B</sub>. Метод правил сумм КХД разобран на примере вычисления пертурбативной части соответствующего коррелятора. Получена зависимость константы распада f<sub>B</sub> от параметра <math>a</math>. Проведено сравнение с феноменологическим значением f<sub>B</sub> и показано, что векторная часть должна существенно доминировать в интерполяционном токе, так как численно <math>a</math> ∼ 7. Представляется интересным провести подобный анализ правил сумм при учете непертурбативных эффектов, которые включаются в виде членов, содержащих вакуумные конденсаты кварковых и глюонных полей.</i> |
− | + | |img=[[Файл:Rusov_A_V.jpg|180px|border|center|Русов Алексей Валерьевич]]}} | |
− | + | ||
− | |img=[[Файл: | + | |
{{ВКР Инфо | {{ВКР Инфо | ||
Строка 133: | Строка 131: | ||
|sciadvisor=Кузнецов Владимир Степанович, доцент кафедры теор. физики, к. ф.‐м. н. | |sciadvisor=Кузнецов Владимир Степанович, доцент кафедры теор. физики, к. ф.‐м. н. | ||
|subj=Квазистационарные состояния в квантовой механике | |subj=Квазистационарные состояния в квантовой механике | ||
− | |abstract=:<i>. | + | |abstract=:<i>В работе проведено рассмотрение туннельного эффекта в квантовой механике. Найден коэффициент прохождения частицы через потенциальную яму и одномерный потенциальный барьер. Изучены квазистационарные состояния в квантовой механике. Вычисление времени жизни частицы в этом состоянии. |
− | :. | + | :В ходе решения первой задачи было выяснено, что прохождение частицы через потенциальный барьер возможно, если энергия частицы меньше высоты барьера. |
− | :.</i> | + | :Во второй задаче было получено, что при увеличении энергии коэффициент прохождения стремится к 1. Это значит, что почти все частицы проходят над ямой. Внутри ямы имеет место осциллирующее решение, чем глубже яма, тем больше осцилляции, а вне ямы волновая функция «просачивается» наружу. А с ростом глубины ямы, число уровней энергии и связанных состояний будет увеличиваться, а вероятность обнаружения частицы внутри ямы будет становиться все меньше, а при стремлении в глубины ямы в бесконечность она обратится в ноль. Число уровней всегда конечно и определяется глубиной и шириной потенциальной ямы. |
+ | |||
+ | :В третьей задаче получили, что чем выше уровни энергии над ямой, тем меньше время жизни частицы на этом уровне.</i> | ||
|img=[[Файл:Shilova_N_S.jpg|180px|border|center|Шилова Наталья Сергеевна]]}} | |img=[[Файл:Shilova_N_S.jpg|180px|border|center|Шилова Наталья Сергеевна]]}} | ||
Строка 146: | Строка 146: | ||
|name=Капитонова Елена Сергеевна | |name=Капитонова Елена Сергеевна | ||
|sciadvisor=Кузнецов Владимир Степанович, доцент кафедры теор. физики, к. ф.‐м. н. | |sciadvisor=Кузнецов Владимир Степанович, доцент кафедры теор. физики, к. ф.‐м. н. | ||
− | |subj=Токовые неустойчивости в кремнии в области сильных электрических полей, обусловленные генерационно‐рекомбинационными процессами | + | |subj=Токовые неустойчивости в кремнии в области сильных электрических полей, обусловленные генерационно‐рекомбинационными процессами |
− | |abstract=:<i>. | + | |abstract=:<i>В работе исследовано возникновение неустойчивостей за счёт генерационно‐рекомбинационных процессов в кремнии. С помощью численного моделирования исследуется кинетика расслоения лавинного тока и изучается эволюция образующихся локальных областей сильной ударной ионизации. |
− | :. | + | :Показано, что на основе узкозонных и сильно легированных полупроводников, в которых плотность обратного тока <math>j</math> велика за счёт тепловой или туннельной генерации носителей, с ростом величины <math>j</math> диапазон значений лавинного тока через p-n‐переходы, где существует микроплазма, сужается. При этом уменьшается отношение плотности лавинного тока в микроплазме и вне её. В p-n‐переходах, где величина плотности тока достаточно велика, микроплазмы практически не реализуются. При этом, однако, однородное распределение плотности лавинного тока уже при небольших значениях тока расслаивается. Иными словами, при больших значениях плотности тока однородная картина лавинного пробоя сменяется резко на неоднородную, представляющую собой области высокой плотности лавинного тока размером порядка микроплазмы. Расслоение лавинног тока, как и образование микроплазм, связано с сильным растеканием тока в квазинейтральных областях p-n‐перехода. |
− | :.</i> | + | :Установлено, что в результате расслоения лавинного тока возникают локальные области сильной ударной ионизации, которые в одномерном случае для использованных параметров p-n‐перехода имеют вид узких страт. При этом значение плотности тока между стратами намного меньше, чем для однородного случая. При увеличении полного тока на структуре возрастают значения концентраций носителей тока в центре страт и падения напряжения между стратами. Происходит локальный пробой между стратами, т. е. лавинообразное нарастание концентраций носителей между стратами. В результате число страт в образце скачкообразно увеличивается.</i> |
|img=[[Файл:Kapitonova_E_S.jpg|180px|border|center|Капитонова Елена Сергеевна]]}} | |img=[[Файл:Kapitonova_E_S.jpg|180px|border|center|Капитонова Елена Сергеевна]]}} | ||
Строка 158: | Строка 158: | ||
|sciadvisor=Румянцев Дмитрий Александрович, доцент кафедры теор. физики, к. ф.‐м. н. | |sciadvisor=Румянцев Дмитрий Александрович, доцент кафедры теор. физики, к. ф.‐м. н. | ||
|subj=Резонансное рождение электрон‐позитронных пар в магнитосфере магнитара | |subj=Резонансное рождение электрон‐позитронных пар в магнитосфере магнитара | ||
− | |abstract=:<i>. | + | |abstract=:<i>В современной астрофизике наиболее распространенной моделью, объясняющей такие явления, как AXP (аномальные радиопульсары) и SGR (источники мягких повторяющихся гамма‐всплесков), является модель магнитара — сильно замагниченной нейтронной звезды с магнитным полем на 2-4 порядка выше, чем у обычных радиопульсаров. Такое магнитное поле превышает критическую величину магнитного поля. Подавляющее большинство исследований по физике элементарных частиц ограничивается полями, меньшими критического, поэтому такие сильно замагниченные объекты как магнитары являются наименее изученными. В настоящее время известно около 15 объектов, предположительно являющихся магнитарами. Для объяснения радиоизлучения AXP и SGR необходимо существование механизма генерации электрон‐позитронной плазмы. |
− | :. | + | :В работе рассмотрен комптоноподобный процесс рождения электрон‐позитронных пар в случае, когда конечные фермионы находятся на основном уровне Ландау. Вычислена амплитуда этого процесса в случаях, когда виртуальных электрон находится на основном и на первом уровне Ландау, показано, что в последнем случае имеет место резонанс, рассчитана скорость резонансного рождения электрон‐позитронных пар, проведено сравнение результата с предсказаниями магнитарной модели. |
− | :.</i> | + | :Полученный результат для скорости рождения электрон‐позитронных пар показывает, что рассматриваемый процесс может играть существенную роль в генерации электрон‐позитронной плазмы в магнитосфере магнитара. Имеет смысл в дальнейшем рассмотреть более общий случай, когда конечные фермионы и виртуальный электрон находятся на произвольных уровнях Ландау.</i> |
|img=[[Файл:Stus'_N_S.jpg|180px|border|center|Стусь Наталья Сергеевна]]}} | |img=[[Файл:Stus'_N_S.jpg|180px|border|center|Стусь Наталья Сергеевна]]}} | ||
+ | |||
+ | |||
+ | <div style="text-align: center;">[[Заглавная страница|[На главную]]]</div> | ||
+ | |||
+ | [[Category:Образовательная деятельность|{{PAGENAME}}]] |
Текущая версия на 19:07, 10 октября 2015
Курсовые работы, 3‐й курс
Аминов Дмитрий Владимирович | |
Научный руководитель — Гвоздев Александр Александрович, доцент кафедры теор. физики, к. ф.‐м. н. | |
Тема: «Нерелятивистская заряженная частица в постоянном однородном магнитном поле». | |
Аннотация:
|
Блинова Анна Михайловна | |
Научный руководитель — Смирнов Александр Дмитриевич, профессор кафедры теор. физики, д. ф.‐м. н. | |
Тема: «Плоские волны в теории неабелевого калибровочного поля». | |
Аннотация:
|
Дурандин Михаил Иванович | |
Научный руководитель — Кузнецов Александр Васильевич, профессор кафедры теор. физики, д. ф.‐м. н. | |
Тема: «Дзета змееносца и её партнёр — история разрыва». | |
Аннотация:
|
Епихин Дмитрий Вячеславович | |
Научный руководитель — Кузнецов Владимир Степанович, доцент кафедры теор. физики, к. ф.‐м. н. | |
Тема: «Расчёт зонной структуры твердого тела». | |
Аннотация:
|
Следкова Полина Андреевна | |
Научный руководитель — Михеев Николай Владимирович, профессор, зав. кафедрой теор. физики, д. ф.‐м. н. | |
Тема: «Дисперсия нейтрино с магнитном моментом в электромагнитном поле». | |
Аннотация:
|
Шленев Денис Михайлович | |
Научный руководитель — Румянцев Дмитрий Александрович, доцент кафедры теор. физики, к. ф.‐м. н. | |
Тема: «Электродинамика в веществе с учётом разложения по мультипольным моментам». | |
Аннотация:
|
Яргина Ксения Игоревна | |
Научный руководитель — Пархоменко Александр Яковлевич, доцент кафедры теор. физики, к. ф.‐м. н. | |
Тема: «Функция Грина в квантовой механике». | |
Аннотация:
|
Выпускные работы бакалавров
Беляев Василий Андреевич | |
Научный руководитель — Гвоздев Александр Александрович, доцент кафедры теор. физики, к. ф.‐м. н. | |
Тема: «Уравнение состояния вырожденного кваркового газа». | |
Аннотация:
|
Мазалецкий Леонид Алексеевич | |
Научный руководитель — Смирнов Александр Дмитриевич, профессор кафедры теор. физики, д. ф.‐м. н. | |
Тема: «Рождение пар частиц в e+ e-‐столкновениях». | |
Аннотация:
|
Мосичкин Анатолий Фёдорович | |
Научный руководитель — Кузнецов Владимир Степанович, доцент кафедры теор. физики, к. ф.‐м. н. | |
Тема: «Процессы самоорганизации в полупроводниках в сильном электрическом поле». | |
Аннотация:
|
Радченко Мария Сергеевна | |
Научный руководитель — Кузнецов Александр Васильевич, профессор кафедры теор. физики, д. ф.‐м. н. | |
Тема: «Квантовые алгоритмы для трудно решаемых задач». | |
Аннотация:
|
Русов Алексей Валерьевич | |
Научный руководитель — Пархоменко Александр Яковлевич, доцент кафедры теор. физики, к. ф.‐м. н. | |
Тема: «Константа распада В‐мезона из правил сумм КХД». | |
Аннотация:
|
Шилова Наталья Сергеевна | |
Научный руководитель — Кузнецов Владимир Степанович, доцент кафедры теор. физики, к. ф.‐м. н. | |
Тема: «Квазистационарные состояния в квантовой механике». | |
Аннотация:
|
Магистерские диссертации
Капитонова Елена Сергеевна | |
Научный руководитель — Кузнецов Владимир Степанович, доцент кафедры теор. физики, к. ф.‐м. н. | |
Тема: «Токовые неустойчивости в кремнии в области сильных электрических полей, обусловленные генерационно‐рекомбинационными процессами». | |
Аннотация:
|
Стусь Наталья Сергеевна | |
Научный руководитель — Румянцев Дмитрий Александрович, доцент кафедры теор. физики, к. ф.‐м. н. | |
Тема: «Резонансное рождение электрон‐позитронных пар в магнитосфере магнитара». | |
Аннотация:
|