Информация о защитах ВКР (2011) — различия между версиями
Материал из Квантовые процессы в астрофизической среде
Okrugin (обсуждение | вклад) м |
Okrugin (обсуждение | вклад) м |
||
Строка 12: | Строка 12: | ||
:Отмечено, что наличие аномального магнитного момента снимает вырождение по числу Ландау, однако при этом волновая функция явно не зависит от аномального магнитного момента. Отмечено, что ширина расщепления уровня Ландау по поляризациям больше, чем расстояние между двумя соседними уровнями Ландау. Таким образом, в случае нерелятивистской частицы с большим аномальным магнитным моментом целесообразно выражать спектр энергии и волновые функции через осциляторное число и поляризацию.</i> | :Отмечено, что наличие аномального магнитного момента снимает вырождение по числу Ландау, однако при этом волновая функция явно не зависит от аномального магнитного момента. Отмечено, что ширина расщепления уровня Ландау по поляризациям больше, чем расстояние между двумя соседними уровнями Ландау. Таким образом, в случае нерелятивистской частицы с большим аномальным магнитным моментом целесообразно выражать спектр энергии и волновые функции через осциляторное число и поляризацию.</i> | ||
− | |img=[[Файл:No-image.gif|180px|center|]]}} | + | |img=[[Файл:No-image.gif|180px|center|]]|opq=on}} |
{{ВКР Инфо | {{ВКР Инфо | ||
Строка 23: | Строка 23: | ||
:Показано, что уравнения для неабелевого калибровочного поля в случае группы SU(2) допускают решения в виде плоских волн, соответствующие случаю абелевого калибровочного поля.</i> | :Показано, что уравнения для неабелевого калибровочного поля в случае группы SU(2) допускают решения в виде плоских волн, соответствующие случаю абелевого калибровочного поля.</i> | ||
− | |img=[[Файл:No-image.gif|180px|center|]]}} | + | |img=[[Файл:No-image.gif|180px|center|]]|opq=on}} |
{{ВКР Инфо | {{ВКР Инфо | ||
Строка 36: | Строка 36: | ||
:Расширение задачи Кеплера на случай системы из компактного остатка и облака газа, в приближении статического гравитационного поля, позволяет определить аналитически виды траектории звезды путём анализа дифференциального уравнения движения. Для получения полного динамического описания движения звезды в изменяющемся со временем гравитационном поле требуется численный анализ дифференциального уравнения движения.</i> | :Расширение задачи Кеплера на случай системы из компактного остатка и облака газа, в приближении статического гравитационного поля, позволяет определить аналитически виды траектории звезды путём анализа дифференциального уравнения движения. Для получения полного динамического описания движения звезды в изменяющемся со временем гравитационном поле требуется численный анализ дифференциального уравнения движения.</i> | ||
− | |img=[[Файл:No-image.gif|180px|center|]]}} | + | |img=[[Файл:No-image.gif|180px|center|]]|opq=on}} |
{{ВКР Инфо | {{ВКР Инфо | ||
Строка 47: | Строка 47: | ||
:Приближение сильно связанных электронов не описывает правильно с количественной точки зрения состояние электронов в зоне проводимости в реальных кристаллах. Поэтому это приближение не может быть использовано для количественных расчетов энергетического спектра и волновых функций электронов в конкретных кристаллах. Существенно, однако, то, что они дают хорошую иллюстрацию к общим выводам о движении электрона в периодическом поле.</i> | :Приближение сильно связанных электронов не описывает правильно с количественной точки зрения состояние электронов в зоне проводимости в реальных кристаллах. Поэтому это приближение не может быть использовано для количественных расчетов энергетического спектра и волновых функций электронов в конкретных кристаллах. Существенно, однако, то, что они дают хорошую иллюстрацию к общим выводам о движении электрона в периодическом поле.</i> | ||
− | |img=[[Файл:No-image.gif|180px|center|]]}} | + | |img=[[Файл:No-image.gif|180px|center|]]|opq=on}} |
{{ВКР Инфо | {{ВКР Инфо | ||
Строка 85: | Строка 85: | ||
:В результате исследования было показано, что в простейшей модели кваркового мешка стабильной является странная кварковая среда (система из u‐, d‐, s‐кварков с глюонным натяжением и электронов). Для этой системы получено уравнение состояния странной кварковой материи в магнитном поле. Численная оценка поправок, связанных с влиянием магнитного поля, показывает, что этими поправками можно пренебречь при характерных параметрах сверхплотного состояния кварковой среды (химическом потенциале μ = 500 МэВ, массе s‐кварка m<sub>s</sub> = 100 МэВ) и напряжённостях сверхсильного магнитного поля 2·10<sup>16</sup> ≤ B ≤ 4·10<sup>17</sup> Гс.</i> | :В результате исследования было показано, что в простейшей модели кваркового мешка стабильной является странная кварковая среда (система из u‐, d‐, s‐кварков с глюонным натяжением и электронов). Для этой системы получено уравнение состояния странной кварковой материи в магнитном поле. Численная оценка поправок, связанных с влиянием магнитного поля, показывает, что этими поправками можно пренебречь при характерных параметрах сверхплотного состояния кварковой среды (химическом потенциале μ = 500 МэВ, массе s‐кварка m<sub>s</sub> = 100 МэВ) и напряжённостях сверхсильного магнитного поля 2·10<sup>16</sup> ≤ B ≤ 4·10<sup>17</sup> Гс.</i> | ||
− | |img=[[Файл:No-image.gif|180px|center|]]}} | + | |img=[[Файл:No-image.gif|180px|center|]]|opq=on}} |
{{ВКР Инфо | {{ВКР Инфо | ||
Строка 105: | Строка 105: | ||
:Получены три возможных варианта распределения концентрации носителей заряда в полупроводнике. В одном из случаев концентрация дырок убывает в направлении электрического поля, а концентрация электронов возрастает. Выяснено, что вольт‐амперные характеристики в случае сильных и слабых токов практически совпадают.</i> | :Получены три возможных варианта распределения концентрации носителей заряда в полупроводнике. В одном из случаев концентрация дырок убывает в направлении электрического поля, а концентрация электронов возрастает. Выяснено, что вольт‐амперные характеристики в случае сильных и слабых токов практически совпадают.</i> | ||
− | |img=[[Файл:No-image.gif|180px|center|]]}} | + | |img=[[Файл:No-image.gif|180px|center|]]|opq=on}} |
{{ВКР Инфо | {{ВКР Инфо | ||
Строка 125: | Строка 125: | ||
:В данной работе на основе дальнейшего обобщения интерполяционного тока B‐мезона посредством параметризации векторной части произвольной константой <math>a</math> построены правила сумм КХД для константы распада f<sub>B</sub>. Метод правил сумм КХД разобран на примере вычисления пертурбативной части соответствующего коррелятора. Получена зависимость константы распада f<sub>B</sub> от параметра <math>a</math>. Проведено сравнение с феноменологическим значением f<sub>B</sub> и показано, что векторная часть должна существенно доминировать в интерполяционном токе, так как численно <math>a</math> ∼ 7. Представляется интересным провести подобный анализ правил сумм при учете непертурбативных эффектов, которые включаются в виде членов, содержащих вакуумные конденсаты кварковых и глюонных полей.</i> | :В данной работе на основе дальнейшего обобщения интерполяционного тока B‐мезона посредством параметризации векторной части произвольной константой <math>a</math> построены правила сумм КХД для константы распада f<sub>B</sub>. Метод правил сумм КХД разобран на примере вычисления пертурбативной части соответствующего коррелятора. Получена зависимость константы распада f<sub>B</sub> от параметра <math>a</math>. Проведено сравнение с феноменологическим значением f<sub>B</sub> и показано, что векторная часть должна существенно доминировать в интерполяционном токе, так как численно <math>a</math> ∼ 7. Представляется интересным провести подобный анализ правил сумм при учете непертурбативных эффектов, которые включаются в виде членов, содержащих вакуумные конденсаты кварковых и глюонных полей.</i> | ||
− | |img=[[Файл:No-image.gif|180px|center|]]}} | + | |img=[[Файл:No-image.gif|180px|center|]]|opq=on}} |
{{ВКР Инфо | {{ВКР Инфо |
Версия 22:42, 31 августа 2011
Курсовые работы, 3‐й курс
Аминов Дмитрий Владимирович | |
Научный руководитель — Гвоздев Александр Александрович, доцент кафедры теор. физики, к. ф.‐м. н. | |
Тема: «Нерелятивистская заряженная частица в постоянном однородном магнитном поле». | |
Аннотация:
|
Блинова Анна Михайловна | |
Научный руководитель — Смирнов Александр Дмитриевич, профессор кафедры теор. физики, д. ф.‐м. н. | |
Тема: «Плоские волны в теории неабелевого калибровочного поля». | |
Аннотация:
|
Дурандин Михаил Иванович | |
Научный руководитель — Кузнецов Александр Васильевич, профессор кафедры теор. физики, д. ф.‐м. н. | |
Тема: «Дзета змееносца и её партнёр — история разрыва». | |
Аннотация:
|
Епихин Дмитрий Вячеславович | |
Научный руководитель — Кузнецов Владимир Степанович, доцент кафедры теор. физики, к. ф.‐м. н. | |
Тема: «Расчёт зонной структуры твердого тела». | |
Аннотация:
|
Следкова Полина Андреевна | |
Научный руководитель — Михеев Николай Владимирович, профессор, зав. кафедрой теор. физики, д. ф.‐м. н. | |
Тема: «Дисперсия нейтрино с магнитном моментом в электромагнитном поле». | |
Аннотация:
|
Шленев Денис Михайлович | |
Научный руководитель — Румянцев Дмитрий Александрович, доцент кафедры теор. физики, к. ф.‐м. н. | |
Тема: «Электродинамика в веществе с учётом разложения по мультипольным моментам». | |
Аннотация:
|
Яргина Ксения Игоревна | |
Научный руководитель — Пархоменко Александр Яковлевич, доцент кафедры теор. физики, к. ф.‐м. н. | |
Тема: «Функция Грина в квантовой механике». | |
Аннотация:
|
Выпускные работы бакалавров
Беляев Василий Андреевич | |
Научный руководитель — Гвоздев Александр Александрович, доцент кафедры теор. физики, к. ф.‐м. н. | |
Тема: «Уравнение состояния вырожденного кваркового газа». | |
Аннотация:
|
Мазалецкий Леонид Алексеевич | |
Научный руководитель — Смирнов Александр Дмитриевич, профессор кафедры теор. физики, д. ф.‐м. н. | |
Тема: «Рождение пар частиц в e+ e-‐столкновениях». | |
Аннотация:
|
Мосичкин Анатолий Фёдорович | |
Научный руководитель — Кузнецов Владимир Степанович, доцент кафедры теор. физики, к. ф.‐м. н. | |
Тема: «Процессы самоорганизации в полупроводниках в сильном электрическом поле». | |
Аннотация:
|
Радченко Мария Сергеевна | |
Научный руководитель — Кузнецов Александр Васильевич, профессор кафедры теор. физики, д. ф.‐м. н. | |
Тема: «Квантовые алгоритмы для трудно решаемых задач». | |
Аннотация:
|
Русов Алексей Валерьевич | |
Научный руководитель — Пархоменко Александр Яковлевич, доцент кафедры теор. физики, к. ф.‐м. н. | |
Тема: «Константа распада В‐мезона из правил сумм КХД». | |
Аннотация:
|
Шилова Наталья Сергеевна | |
Научный руководитель — Кузнецов Владимир Степанович, доцент кафедры теор. физики, к. ф.‐м. н. | |
Тема: «Квазистационарные состояния в квантовой механике». | |
Аннотация:
|
Магистерские диссертации
Капитонова Елена Сергеевна | |
Научный руководитель — Кузнецов Владимир Степанович, доцент кафедры теор. физики, к. ф.‐м. н. | |
Тема: «Токовые неустойчивости в кремнии в области сильных электрических полей, обусловленные генерационно‐рекомбинационными процессами». | |
Аннотация:
|
Стусь Наталья Сергеевна | |
Научный руководитель — Румянцев Дмитрий Александрович, доцент кафедры теор. физики, к. ф.‐м. н. | |
Тема: «Резонансное рождение электрон‐позитронных пар в магнитосфере магнитара». | |
Аннотация:
|